Характеристики и описание
Объемные буквы обычно классифицируются по наличию подсветки и подразделяются на световые и не световые. Объемные буквы бывают произведены как из клееного фрезерованного пластика так и с помощью профиля. Для увеличения эстетической привлекательности применяется подсветка объёмных световых букв. Подсветку букв можно осуществить в виде светодиодных лент и люминесцентных ламп.
Объемные буквы могут иметь внутреннюю или внешнюю подсветку.
Варианты изготовления объемных букв весьма разнообразны: от маленьких пластиковых или металлических, до сложных сборных крышных установок внушительных размеров
А также предлагаем изготовление:
Штендеры (напольный, металлический 2- х сторон,с открыв.профилем) — от 12900 тг за 1 шт
Лайт- боксы (крутящийся, напольный) — от 14900 тг за 1 шт
Растяжки, паучки(полотно фотобумага ламинированная, бэклит) –
от 4500 тг за 1 шт
Промо-стол – от 19900 тг за шт
,настольн.с нанесением лого) — от 5500 тг за 1 штБыл online: 03.04
Продавец РПК «Piramida Group»
9 лет на Satu.kz
10+ заказов
4
Услуга
от 150 Тг./см
Алматы ∙
Продавец РПК «Piramida Group»
Доставка
Оплата и гарантии
Типографические услуги
Изготовление информационных стендов
Многостраничная полиграфия
Стеновые панели мдф
LED Экран
Булочки для гамбургеров
Кувертка
Надувные рекламы
Стойка для баннера
Оформление праздника НАУРЫЗ
Насколько вам
удобно на satu?
Наружная реклама — широко используемый способ воздействия на клиентов, привлечение их внимания к компании, продукции, проекту.
Работать в полную силу, цеплять, заставлять проявить интерес она будет только в том случае, если выглядит презентабельно. Практика показала, что одним из наиболее выразительных средств, используемых для наглядной агитации, являются вывески с объемными буквами. Фасад здания, оформленный с их использованием, выглядит ярко, современно, стильно.
Виды фактуры объемных букв из нержавеющей стали
Мы изготавливаем объемные буквы для наружной рекламы различной конфигурации, размера, цвета :
ПОД СЕРЕБРО ПОД ЗОЛОТО ЛИЦЕВАЯ ЗАСВЕТКА КОНТРАЖУР ПОКРАСКА
Вы можете выбрать оформление под золото. Это один из самых респектабельных вариантов. Позолота наносится с использованием уникальной технологии золочения куполов. Роскошный внешний вид долгое время не пострадает от атмосферных осадков, солнечных лучей и перепадов температуры.
Объемные буквы — наиболее распространенный вид рекламных вывесок. Их используются самостоятельно или в сочетании с другими способами распространения рекламной информации. Они выделят вашу компанию среди конкурентов, привлекут потенциального покупателя, улучшат восприятие важных данных о продукте или услуге, побудят совершить покупку или сделать заказ.
Оформление под серебро отличается приятным благородным оттенком, актуальным во все времена. Возможен вариант зеркальной поверхности, отличающий утонченной изысканностью.
Поверхность букв может быть шлифованной (матовой) или полированной (глянцевой). Выбор зависит только от предпочтений заказчика.
Интересен вариант наружной рекламы, выполненной объемными буквами с подсветкой. Такое оформление фасада будет заметно не только днем, но и ночью, а значит, будет работать на имидж вашей компании 24 часа в сутки.
Объемные буквы: лучшие — из нержавеющей стали
Вывески с объемными буквами отличаются длительным сроком эксплуатации.
Им не страшен загазованный воздух мегаполисов, Перепады температуры, атмосферные осадки, ультрафиолет не могут испортить их внешний вид. Выполненные из качественных материалов, они отличаются респектабельным внешним видом и относительно демократичной ценой.
Изготавливают объемные буквы из различных материалов:
Каждый из них имеет свои преимущества и недостатки. Одни недороги, их могут позволить себе даже небольшие компании, но они отличаются меньшим сроком эксплуатации и менее презентабельным внешним видом. Другие — более дорогие и, соответственно, длительное время сохраняющие свой безупречный облик.
Объемные буквы на фасадах, выполненные из нержавеющей стали, относятся к элитному виду наружной рекламы. Они представляют собой редкий компромисс отличного качества и доступной цены.
Где заказать объемные буквы для наружной рекламы
Наша рекламная мастерская изготавливает объемные буквы для наружной рекламы из различных материалов и в широком ценовом диапазоне, от самых дорогих и респектабельных до максимально доступных по цене, но от этого не менее эффектных.
Вы можете выбрать элитный вариант из нержавеющей стали в различных цветовых решениях или остановиться на бюджетной версии из пенопласта. В обоих случаях мы гарантируем безупречное качество исполнения заказа. С нами фасад офиса вашей компании будет выглядеть престижно и обязательно запомнится потенциальным клиентам.
Системы ES Тепловой газ Масса Расходомеры Измерение расхода в лн/мин. Эта единица выглядит как единица объемного расхода , но на самом деле выражает массовый расход . В этой статье мы объясним, почему.
Определение объемного и массового расходаИнтересно что такое массовый расход и что такое объемный расход ? Давайте посмотрим на это так:
Предположим, у вас есть 1,0-литровый цилиндр с подвижным поршнем незначительного веса, который его закрывает.
Когда мы перемещаем поршень на полпути к дну цилиндра, объем содержащегося воздуха составляет всего 1/2 литра, давление увеличивается примерно до 2 бар, но масса остается прежней, 1,293 г, так как ничего не было добавлено или снят с цилиндра.
Эталоны массового и объемного расхода Следуя приведенному выше примеру, можно считать, что массовый расход следует указывать в единицах веса, таких как г/ч, мг/с и т. д. С другой стороны, большинство пользователей думают и действуют объемно. Таким образом, чтобы соблюсти этот принцип, вы можете выразить массовый расход в терминах объема до тех пор, пока согласованы условия преобразования массы в объем (другими словами, если вы согласны с «исходными условиями »).
В соответствии с «европейским» стандартом температура 0°C и давление 1013 бар определяются как « нормальные ” эталонные условия, обозначенные основной буквой “ n ” в используемой единице объема (лн/мин, м3н/ч и т.д.).
Температура 20°C и давление 1013 бар используются в качестве эталонных условий « стандарт », обозначаемых базовой буквой « s » в используемой единице объема (л/мин, м3с/ч) .
Для «американского» стандарта префикс «s» в sccm, slm или scfh относится к «стандартным» условиям 101,325 кПа абс. (14,6959psia) и температуре 0°C (32°F).
Обратите внимание, : Следует соблюдать осторожность при выборе единиц измерения, в которых калибруется каждый датчик, потому что, если не учитывать разницу, это может привести к погрешности в 7 %, учитывая высокий уровень точности и низкий диапазон общей погрешности. требуется, например, в датчиках расхода для медицинских применений, можно понять, насколько это важно!
Дополнительная литература : Как рассчитать расход газа по измерению давления?
Различия между объемными и массовыми расходомерами Расходомеры переменного сечения и турбинные расходомеры представляют собой объемные измерительные устройства , которые подвержены колебаниям температуры или давления.
Для измерения массового расхода потребуются дополнительные датчики массового расхода для этих параметров, а также вычислитель расхода для корректировки колебаний в этих условиях процесса. С другой стороны, колебания температуры и давления мало влияют на тепловые массовые расходомеры .
Технология массового расхода компенсирует абсолютных измерений и поэтому имеет неотъемлемое преимущество перед технологией объемного расхода . «Закон идеального газа» применяется к обычным технологическим газам, таким как воздух, аргон, CO2, N2 и кислород. Хотя не все газы «идеальны», большинство типичных газов работают на основе того, что температура и давление вызывают изменения плотности. Из-за того, что изменения температуры и давления изменяют плотность газа и, таким образом, снижают точность, объемный расход воздуха менее надежен, чем массовый расход при учете абсолютных измерений.
Для оценки истинного массового расхода газа измерение объемного расхода требует регулировки температуры и давления.
Дополнительная литература : Измерение расхода газа – различные типы расходомеров
Расчет объемного расхода по массовому расходуобъемный расход при стандартных условиях соответствует удельный массовый расход . Например, 800 см3/мин воздуха при стандартных условиях температуры и давления соответствует массовому расходу 1,033 г/мин. Это можно рассчитать следующим образом:
Определения:
P = Давление [гПа][атм]
V = Объем [см3]
n = Количество молекул газа [моль]
R = Универсальная газовая постоянная [ (м3 x Па) / (моль x K)]
T = Абсолютная температура [K]
ρ = Плотность газа [г/см3]
m = Масса [г]
m = Массовый расход [г/мин]
V = Объемный расход [см3/мин]
VS = Объемный расход при стандартных условиях [см3/мин]
Закон идеального газа,
PV = nRT (1 )
можно решить для объема газа, чтобы получить:
V = nRT / P (2)
Плотность газа определяется как:
ρ = m / V (3)
Подставляя уравнение (1) в уравнение (2) переопределяет плотность газа следующим образом:
ρ = mP / nRT
Массовый расход равен произведению плотности на объемный расход:
ṁ = ρ V̇ (4)
С помощью уравнения (3) массовый расход можно переопределить как:
ṁ = mP V̇ /nRT (5)
Для объемного расхода VS = 800 см3/мин при стандартных условиях 273,15 К и 1 атм истинный массовый расход рассчитывается следующим образом:
ṁ = 1,033 г/мин
где,
VS = 200 см3/мин
m = 28,949 грамма в 1 моль воздуха n
P = 1 атм (1013,25 гПа)
R = 82,1 (см3 x атм) / (моль x K)
T = 273,15 K (0 °C)
Расчет массового расхода по объемному расходуПреобразовывая уравнение (5), соответствующий объемный расход при нестандартных условиях 25 °C можно рассчитать для массового расхода как следует:
V̇ = ṁ nRT / mP (6)
Рассматривая тот же пример, что и выше, мы видим, что:
V̇ = 873,5 см3/мин
где,
ṁ = 1,033 г/мин2 грамм на 1 моль воздуха
n = 1 моль
P = 1 атм (1013,25 гПа)
R = 82,1 (см3 x атм) / (моль x K)
T = 298,15 K (25 °C)
Как видно из вышеизложенного, изменение Температура 25°C приведет к 73,5 см3/мин разницы объемного расхода при измерении, в то время как массовый расход останется прежним.
Это можно объяснить тем, что при более высокой температуре газ расширяется. Следовательно, для прохождения того же количества молекул (массы) требуется более высокий объемный расход .
Воспользуйтесь бесплатным онлайн-конвертером единиц давления от ES Systems , чтобы упростить преобразование на ходу.
Доп. письмо. Авторская рукопись; доступно в PMC 2020 16 июля. 2020 1 апреля; 45 (7): 1675–1678.
doi: 10.1364/OL.382045
PMCID: PMC7364404
NIHMSID: NIHMS1607732
PMID: 32235971
, 1 , 1 , 2 and 1, *
Author information Информация об авторских правах и лицензии Отказ от ответственности
Мы описываем инновационную технологию оптической компьютерной оптической когерентной томографии (OC-OCT).
Система OC-OCT выполняет визуализацию с разрешением по глубине путем оптического вычисления преобразования Фурье интерферометрических спектров. Система OC-OCT модулирует интерферометрические спектры с помощью базисной функции Фурье, проецируемой на пространственный модулятор света, и обнаруживает модулированный сигнал без спектральной дискриминации. Новая, насколько нам известно, стратегия оптических вычислений позволяет выполнять объемную ОКТ-визуализацию без механического сканирования и без необходимости преобразования Фурье на компьютере.
Оптическая когерентная томография (ОКТ) представляет собой метод томографической визуализации с высоким разрешением и нашел широкий спектр биомедицинских применений, таких как офтальмологическая диагностика, хирургическое руководство и характеристика тканей для исследования рака [1]. Одним из новых приложений ОКТ является высокоскоростная визуализация динамических сцен, таких как количественная визуализация кровотока, динамическая оптическая когерентная эластография и крупномасштабная нейронная запись [2-4].
Во многих приложениях ОКТ высокоскоростная ОКТ-визуализация в определенном измерении, например, в анфас плоскость более желательна, чем медленное получение всего 3D-объема. Тем не менее, ОКТ-изображение в произвольном измерении по-прежнему имеет ограниченную скорость визуализации, хотя в среднем для получения пикселя ОКТ требуется чрезвычайно короткий период времени [5]. Чтобы получить сигнал с разрешением по глубине, реализация ОКТ во временной области (TD) выполняет механическое сканирование в осевом ( z ) измерении и последовательно получает пиксели А-скана один за другим. ОКТ в области Фурье (FD-OCT) была разработана после того, как она одновременно реконструирует все пиксели в пределах A-скана, выполняя измерение FD и вычисляя преобразование Фурье интерферометрического спектра на компьютере. FD-OCT исключает механическое сканирование в осевом направлении и обеспечивает значительное преимущество в скорости визуализации и чувствительности по сравнению с TD-OCT [6,7].
Тем не менее, стратегия сбора 3D-данных остается неизменной для реализаций ОКТ TD и FD и стала серьезной проблемой при высокоскоростной визуализации динамических событий.
Для получения объемных изображений в декартовой системе координат ( x , y , z ) обычная система ОКТ (методы TD и FD) выполняет быстрое осевое сканирование ( z ) и медленное сканирование в направления x и y для создания B-скана с несколькими A-сканами и для создания C-скана с несколькими B-сканами путем механического управления зондирующим лучом. Стратегия растрового сканирования обеспечивает высокоскоростную визуализацию ОКТ в B-режиме, но приводит к чрезвычайно низкой скорости для 2D-изображения в любой плоскости, отличной от B-сканирования. Рассмотрим плоскость, не параллельную плоскости B-скана. Нормаль самолета, n , не по оси y декартовой системы координат. Чтобы получить 2D-изображение из этой плоскости, система ОКТ должна сканировать весь 3D-объем и выбирать пиксели внутри плоскости с помощью постобработки.
В дополнение к ограничению скорости визуализации, текущая стратегия сбора данных 3D ОКТ использует механические сканеры (гальванометры, МЭМС-сканеры, сканирующие двигатели и т. д.) для управления световыми лучами, что приводит к громоздкости прибора и сложной конфигурации системы. Более того, сканирование 3D-объема генерирует огромное количество данных. Чрезвычайно сложно получать, передавать, обрабатывать и хранить данные 3D-изображения. Оптические вычисления, которые напрямую используют фотоны для выполнения вычислительных задач, могут обеспечить более эффективный способ решения трехмерных пространственных координат и управления массивными данными [8]. Например, в исх. [9], Чжан и др. . использовал генерацию сигналов произвольной формы для наложения быстрой временной модуляции для оптических вычислений при ОКТ-изображениях.
В этом письме мы описываем технологию оптических вычислений ОКТ (OC-OCT), в которой используется инновационный подход к оптическим вычислениям для выполнения преобразования Фурье и полностью устраняется необходимость в механическом сканировании при трехмерной ОКТ-изображении.
В отличие от обычной ОКТ, при которой сбор данных выполняется до обработки сигнала, ОКТ-ОС выполняет оптическую обработку сигнала перед сбором данных. Ключевым компонентом нашей системы OC-OCT является пространственный модулятор света (SLM). SLM использовался для формирования оптических импульсов, структурированного освещения, оптических вычислений и других приложений оптического изображения [10,11]. В OC-OCT мы по-новому используем возможности SLM для точного управления световой волной для создания выходного сигнала с желаемой амплитудой и фазой. Оптическое вычисление преобразования Фурье достигается путем модуляции интерферометрических спектров с помощью программируемого SLM и последующего спектрально-недискриминационного обнаружения. Стратегия оптических вычислений, реализованная для ОКТ-изображений в этом исследовании, уникальна и ранее не демонстрировалась. Насколько нам известно, мы сообщаем о первой демонстрации объемной ОКТ-изображения с помощью оптических вычислений.
OC-OCT — это метод FD, который обеспечивает разрешение по глубине за счет оптического преобразования Фурье спектральной интерферограммы.
Рассмотрим А-скан S (S∈CN и S = [ s 1 , с 2 , с 3 , … , с N ] T ). Когда образец света исходит из определенной поперечной координаты, интерферометр генерирует спектральную интерферограмму М после диспергатора. M является одномерным вектором (M∈RN и M = [ m 1 , м 2 , м 3 ,…, M N ] T ) и математически связан с пространственным доменом A-Scan Transform S =
3 FM S = 3 FM 9
[s1s2⋯sN]=[F11F12⋯F1NF21F22⋯F2N⋯⋯⋯⋯FN1FN2⋯FNN][m1m2⋯mN].
(1)
Как показано на рисунке, обычная система FD-OCT измеряет весь интерферометрический спектр M , который имеет N дискретных бинов Фурье, передает данные в компьютер, выполняет преобразование Фурье на компьютере и реконструирует весь А-скан. также подразумевает, что для полной реконструкции А-скана S необходимо получить N бинов Фурье, даже если небольшое подмножество пикселей представляет интерес в А-скане. OC-OCT использует совершенно другой подход к разрешению пикселя в 3D-пространстве.
Открыть в отдельном окне
Поток данных в (a) обычном FD-OCT и (b) в OC-OCT; (в) преобразование Фурье спектральной интерферограммы.
Согласно уравнению. (1), s n , ОКТ-сигнал на n -й дискретной глубине в А-скане, который может быть выражен в уравнении (2) показывает, что s n является скалярным произведением вектора f n (транспонирование n -й строки матрицы Фурье F ) и вектора M .
В уравнении (2), • указывает скалярное произведение вектора,
sn=Fn1m1+Fn2m2+⋯+FnNmN=[Fn1Fn2⋯FnN][m1m2⋯mN]=fn•M.
(2)
Уравнение (2) обеспечивает альтернативный подход к определению пространственного положения в ОКТ-изображениях. Как показано на рисунке, система OC-OCT вычисляет f n • M оптическим путем и напрямую получает s n в точке сбора данных. Оптический расчет уравнения. (2) дополнительно проиллюстрировано на . Выбранная базисная функция Фурье ( f n ) проецируется на ПМС по размерности спектральной дисперсии. Спектр, модулированный SLM, является по существу элементным продуктом F N и M (
3 F N ∘
3 44. 444. 4444.444.44. 444. 444. 444.
444444. ).
Затем детектор выполняет спектрально недискриминационное обнаружение, генерируя s n , скалярное произведение между вектором f n и вектор M .
Конфигурация системы ОКТ-ОСТ, позволяющая получать изображения с разрешением по глубине и расширенным полем зрения (FOV), показана на . Система OC-OCT использует широкополосный источник для освещения интерферометра Майклсона с расширенным полем зрения. 2D-отражающий SLM используется для модуляции света, а 2D-камера используется для обнаружения сигнала.
Открыть в отдельном окне
Конфигурация системы ОКТ для трехмерной визуализации. БС, светоделитель; PBS, поляризационный светоделитель; ОБЖ, цель.
Принцип формирования изображения при OC-OCT объясняется следующим образом. Во-первых, конфигурация OC-OCT устанавливает однозначное соответствие между поперечными пространственными координатами в плоскости образца и в плоскости детектора, показанными сплошным и пунктирным профилями светового луча на .
Это похоже на обычную световую микроскопию. Оптические сигналы, исходящие из поперечной координаты ( x 0 , y 0 ) на образце, отображаются на те же y координата ( y = y 0 ) на детекторе, потому что световой пучок не изменяется вдоль измерения y решеткой или SLM. С другой стороны, спектр, исходящий из другой координаты x , попадает в плоскость SLM с глобальным сдвигом, пропорциональным координате x после дифракционной решетки. Отраженные SLM и снова дифрагированные на решетке, световые лучи, исходящие из ( x 0 , y 0 ) на образце коллимируются и в конечном итоге фокусируются на ( x 0 , y 0 ) на плоскости детектора для спектрально недискриминационного увеличения обнаружения 1 плоскости образца к плоскости детектора без потери общности. С другой стороны, разрешение по глубине достигается за счет оптических вычислений.
Дифракционная решетка рассеивает выходной сигнал интерферометра в направлении x , а SLM проецирует базисную функцию Фурье ( f n ) в свою строку с определенной координатой y ( y = y 0 ), как показано на правой верхней вставке . Спектральная интерферограмма, происходящая от другой координаты x на образце, модулируется латерально (в размерности x ) смещенной версией f n , что не влияет на результаты оптического расчета ОКТ-сигнала. величина. Спектрально недискриминационное обнаружение модулированного интерферометрического спектра генерирует сигнал ОКТ с разрешением по глубине из n -я дискретная глубина для пикселей, соответствующих разным координатам x . Примечательно, что когда все строки SLM проецируют один и тот же шаблон для спектральной модуляции, система OC-OCT генерирует изображение en face с определенной глубины.
Если разные строки ПМС проецируют разные базисные функции Фурье, то можно одновременно получать сигналы с разных глубин. Таким образом, OC-OCT позволяет делать снимки с наклонной плоскости.
Мы установили систему OC-OCT, показанную на рис. Мы использовали установленный светодиод (Thorlabs) на 470 нм с полосой пропускания 25 нм (размер излучателя 1 мм на 1 мм) в качестве широкополосного источника. Интерферометрический спектр рассеивали с помощью решетки 600/мм, модулировали с помощью 2D SLM (Holoeye LC-R 720) и регистрировали с помощью дополнительной камеры металл-оксид-полупроводник (CMOS) (Basler acA2000). Ахроматическая дублетная линза перед SLM имела фокусное расстояние 250 мм, а ахроматическая дублетная линза перед КМОП-камерой имела фокусное расстояние 100 мм. В эталонном плече и плече образца интерферометра использовались идентичные объективы (20X Olympus, сухие). Боковое поле зрения составляло примерно 0,5 мм на 0,5 мм и ограничивалось активной площадью датчика камеры, используемой для визуализации, и увеличением от образца до камеры.
Максимальный осевой диапазон визуализации оценивается в 1,2 мм, ограниченный цифровой частотой спектральной модуляции, налагаемой SLM. Чтобы продемонстрировать трехмерную визуализацию OC-OCT в большом диапазоне глубин, мы использовали ахроматический дублет в качестве объективов для визуализации, чтобы получить результаты от трехмерного фантома, полученного путем нанесения слоя фоторезиста на кремниевую подложку. Примечательно, что между интерферометром Майклсона и оптическим вычислительным модулем был вставлен поляризованный светоделитель (PBS). PBS функционирует как поляризатор и анализатор и обеспечивает однозначное соответствие между значением пикселя SLM и коэффициентом отражения света.
Перед экспериментами по визуализации мы откалибровали K ( k ), сопоставление между индексом пикселя ( k ) в строке SLM и соответствующим волновым числом K , потому что пиксели в строке SLM обычно не производит однородную выборку спектральных данных в области волновых чисел. 3 . . . . . . 2 2 . 2 . , 2, 3, …) для спектральной модуляции, синхронизировал сбор данных с чередованием косинус- и синус-паттернов, регистрировал сигналы с косинус- и синус-каналов ( s cos = f cos T M – с DC и с SIN = F SIN T M — S DC ), S DC ), и привлекли Magnate The Magnitude The Magnitude The Magnitude The от . Сначала мы экспериментально подтвердили возможность секционирования z OC-OCT. Мы оценили функцию рассеяния осевой точки (PSF) системы визуализации OC-OCT, используя А-сканы, полученные от зеркала с профилем импульсной отражательной способности. Мы спроецировали ряд сложных экспоненциальных функций ( f n , n = 1, 2, 3, …) в разные строки (разные координаты y ) пикселей SLM. Открыть в отдельном окне (а) А-скан, полученный с зеркала на разной глубине; (б) линейная зависимость между n R и фактическими глубинами. Мы продемонстрировали возможности OC-OCT для получения изображений en face с разрешением по глубине. Для достижения анфас срезов образца на глубине z 0 , мы спроецировали один и тот же шаблон модуляции ( f n 0 ) на разные строки SLM. Мы перенесли образец с разрешением USAF1951 на глубину z 0 ( z 0 = 32,30 мкм) и получили изображение, показанное на рис. Область внутри красного квадрата увеличена на , в которой наименьшая различимая структура является шестым элементом восьмой группы, что предполагает поперечное разрешение 2,2 мкм, аналогичное теоретической оценке 2 мкм, которая учитывает свертку нескольких факторов (выборка камеры , дифракционный предел визуализирующего объектива, спектральное разрешение решетки). Открыть в отдельном окне (a) Анфас изображение мишени ВВС США с разрешением 1951; (b) шестой элемент восьмой группы в цели разрешения может быть разрешен; (в) верхняя часть ПМС запрограммирована на получение сигнала ОКТ от мишени разрешения; (г)–(е) en face изображения цели разрешения, когда плоскость, выбранная SLM, удалялась от поверхности образца. Мы также продемонстрировали OC-OCT для трехмерной визуализации с использованием клеток кожицы лука. Мы проецировали одну и ту же базисную функцию Фурье на разные строки SLM, чтобы получить 90 223 анфас 90 224 ОКТ-изображения на определенной глубине. Варьируя базисную функцию Фурье, мы получили анфас изображений на разной глубине в — с осевым смещением между ними на 5 мкм. — изображение, полученное путем усреднения сигналов ОКТ-ОС в диапазоне глубин 15 мкм. Открыть в отдельном окне (а)–(в) ОКТ-изображения клеток кожицы лука на разной глубине; (г) изображение, полученное путем усреднения сигнала на разных глубинах. Шкала баров представляет 50 мкм. Мы также получили трехмерный визуализированный объем с помощью визуализации OC-OCT. Мы разработали поперечные узоры на фотомаске на основе полиэстера, нанесенной лазером, и изготовили трехмерный фантом, нанеся слой фоторезиста (SU-8 2035) с высотой 37 мкм на кремниевую подложку с использованием фотолитографической установки в Брукхейвенской национальной лаборатории. Открыть в отдельном окне (а) 3D-рендеринг изображения 3D-фантома; (б) анфас изображение с подложки и (в) верх слоя фоторезиста; (d) изображение анфас , полученное путем усреднения сигнала ОС-ОКТ в диапазоне глубин 36 мкм; (e)–(g) изображения поперечного сечения трех позиций, обозначенных красными линиями на (d). Насколько нам известно, система OC-OCT, описанная в этой рукописи, впервые позволила получить трехмерную ОКТ-изображение с оптическим вычислением. OC-OCT принципиально отличается от существующих технологий, которые используют поперечную плоскость в качестве предпочтительного размера сканирования. Для оптической когерентной микроскопии (ОКМ) и полнопольной ОКТ невозможно исключить механическое сканирование. Одним из существенных преимуществ OC-OCT является гибкость в сборе данных. В этом исследовании мы выполнили трехмерное изображение, проецируя одну и ту же базисную функцию Фурье на разные строки SLM и последовательно получая анфас изображения на разной глубине. Если требуется быстрая визуализация в косой плоскости, система OC-OCT может спроецировать другой базис Фурье на разные строки SLM и сделать косую плоскость измерением для предпочтительного сбора данных. Для структурной ОКТ-изображения мы измерили действительную и мнимую части сложного ОКТ-сигнала с SLM, генерирующими косинусную и синусоидальную модуляции, и рассчитали амплитуду ОКТ-сигнала. Благодарим Брукхейвенскую национальную лабораторию за использование их оборудования. Финансирование. Национальный институт рака (1R15CA213092-01A1). Раскрытие информации. Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов. 1. Хуан Д., Суонсон Э.А., Лин С.П., Шуман Дж.С., Стинсон В.Г., Чанг В., Хи М.Р., Флотте Т., Грегори К. и Пулиафито К.А., Наука
254, 1178 (1991). [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar] 2. Jia Y, Bailey ST, Wilson DJ, Tan O, Klein ML, Flaxel CJ, Potsaid B, Liu JJ, Lu CD и Kraus MF, офтальмология
121, 1435 (2014). [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar] 3. Qiu Y, Wang Y, Xu Y, Chandra N, Haorah J, Hubbi B, Pfister BJ и Liu X, Biomed. Опц. Выражать
7, 688 (2016). [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar] 4. Akkin T, Landowne D, and Sivaprakasam A, Front. Нейроэнергетика
2, 22 (2010). [Google Scholar] 5. Войтковски М., Шринивасан В., Фуджимото Дж.
Калибровка была достигнута путем измерения интерферометрического спектра, полученного от зеркального образца, и обеспечения линейной фазы [12]. Ухудшение осевого разрешения по разным латеральным координатам из-за нелинейности K ( k ) умеренный из-за небольшого FOV. Мы также откалибровали R (υ), сопоставление между значением υ, проецируемым на пиксели ПМС, и фактической светоотражательной способностью ( R ) ПМС, поскольку R (υ) зависит от длины волны и поляризации падающего света. легкий и, как правило, нелинейный. Когда υ принимает значение базисной функции Фурье [ F nk в уравнении. (1)] и проецируется непосредственно на k -й пиксель в ряду пикселей SLM, спектральная модуляция несинусоидальна, что приводит к уменьшенной амплитуде сигнала и ложным пикам высших гармоник после оптического преобразования Фурье. Чтобы обеспечить точную синусоидальную модуляцию интерферометрического спектра, мы спроецировали значение R -1 ( F nK ( k ) ) до k -го пикселя в строке пикселей SLM.
Более того, SLM не может напрямую генерировать сложную экспоненциальную функцию, необходимую для преобразования Фурье [уравнения. (1) и (2)]. Поэтому мы спроецировали косинусную и синусоидальную формы ( F cos = (cos(2πn K ( k )/N) + 1)/2 и F sin = (sin(2π nK ( k )/ N ) + 1)/2) к ОДС. Мы временно переплетаем F COS ( F COS с K = 1, 2, 3,…) и F SIN (3. . 3 . .
cos 2 + с sin 2 ) 1/2 . С эталонным светом, намного более сильным, чем свет образца, с DC можно оценить как ∑ m k , полученное при заблокированном рычаге для отбора проб. Чтобы упростить последующее описание, мы обозначаем функцию, спроецированную на SLM, как f n , которая была сгенерирована после калибровки волнового числа, калибровки отражательной способности и временного чередования.
В результате в разные ряды детектора поступали сигналы, модулированные разными сложными экспоненциальными функциями и приходящие с разной глубины образца. Затем была получена осевая PSF (одномерный вектор) путем усреднения изображения, непосредственно полученного с камеры, в направлении x . Мы изменяли осевое положение зеркала с помощью трансляционного столика и получали осевые ФРТ, как показано на рис. Горизонтальная ось внизу — это индекс строки ( n R ) массива датчиков и линейно связана с глубиной z : z = an R + b . Мы сопоставили пиковый индекс пикселя с фактическим осевым положением образца [] и извлекли значения для a и b посредством линейной подгонки ( a ≈ 0,17 мкм и b ≈ 36,91 мкм), что позволило нам преобразовать n R в фактическую глубину, показанную горизонтальной осью в верхней части . Для оценки осевого разрешения мы использовали гауссову огибающую, чтобы подогнать ФРТ, полученные на разных глубинах, а осевое разрешение нашей системы ОКТ-ОС было оценено в 5 мкм в соответствии с полной шириной на полувысоте (FWHM) Гауссова функция.
Экспериментальное аксиальное разрешение немного уступало теоретическому аксиальному разрешению (δz=0,44λ02/Δλ=3,9мкм при λ 0 = 470 нм и Δλ = 25 нм), вероятно, потому, что различные оптические компоненты приводили к меньшей эффективной спектральной ширине полосы.
Чтобы подтвердить, что изображение действительно было разделено с помощью оптических вычислений, мы спроецировали f n 0 в верхние строки SLM и спроецировали постоянное значение на пиксели в нижних строках SLM. Образец остался на глубине z 0 , а остальные настройки остались без изменений. Полученное изображение OC-OCT [] показывает большую яркость вверху и кажется полностью темным внизу. В — мы дополнительно сравниваем анфас изображений, полученных с целевого разрешения, когда паттерн модуляции SLM выбирал различную глубину изображения ( z 0 = 32,30 мкм, z 0 + 1,25 мкм, z 0 + 2,5 мкм). Когда виртуальная плоскость, определяемая ПМС, удаляется от поверхности образца, яркость изображения ОКТ уменьшается.
Мы изменили функцию модуляции, спроецированную на SLM, чтобы получить en face Данные OC-OCT с разных глубин для объемной визуализации. С 2D-изображениями, полученными с разной глубины (29 анфас изображений, полученных с осевым интервалом 1,25 мкм), получается 3D-рендеринг объема []. и показать изображения, соответствующие поверхности кремниевой подложки и верхней части нанесенного рисунка. представляет собой изображение, полученное путем усреднения ОКТ-сигнала на разных глубинах. Вдоль красных линий мы создали изображения поперечного сечения [-] с использованием объемных данных. Прямоугольники в — соответствуют профилям глубины для областей внутри прямоугольников , из которых различимы верх букв «I» и «T», середина буквы «N» и низ буквы «J».
Шкала баров представляет 300 мкм.
Действительные и мнимые части сложного ОКТ-сигнала также можно использовать для визуализации с фазовым разрешением, чувствительной к смещению в нанометровом масштабе, в таких приложениях, как оптическая когерентная эластография и визуализация клеточной динамики. Текущая система OC-OCT генерирует косинусные и синусоидальные шаблоны с временным чередованием для спектральной модуляции. Следовательно, его скорость изображения была ограничена скоростью SLM (частота обновления 60 Гц). Несоответствие дисперсии также можно компенсировать с помощью оптических вычислений путем введения нелинейного фазового члена в базис Фурье, спроектированный SLM. Чтобы полностью использовать скорость камеры, сложная модуляция интерферометрического спектра также может быть достигнута путем проецирования косинусных и синусоидальных структур в пространстве с чередованием на SLM. Мы оценили чувствительность нашей системы OC-OCT в 87 дБ, что ограничено небольшим динамическим диапазоном камеры. На качество изображения также влияют боковые перекрестные помехи, которые можно эффективно устранить с помощью структурного освещения/обнаружения с помощью SLM.
